近年来，氢气作为工业生产活动中的重要原料和燃料而备受关注，并且已进入快速发展期。氢气具有可燃范围广、点火能量低和燃烧速率快等特点^[1-2]，在生产、处理、运输、储存和使用过程中容易造成火灾或爆炸事故，存在严重的爆炸安全问题，一旦发生爆炸事故，往往会造成严重的人员伤亡和财产损失^[3-4]。泄爆是用来减轻意外爆炸中设备和人员伤害的经济有效的方法，它可以通过预设的薄弱环节，快速释放爆炸产生的超压，从而最大限度地降低可燃气体的意外爆炸危害^[5-6]。泄爆的关键是通过设置恰当的泄爆参数来实现快速有效地降压，并避免泄爆导致的二次灾害。

破膜压力是影响可燃气体泄爆特性的重要参数之一。Chow等^[7]比较了在1.4和11.8 kPa两种破膜压力下甲烷爆炸的压力-时间曲线，实验结果表明，两者的主要区别在于第一个压力峰值的大小，而随后两者的压力-时间曲线几乎一致。Kasmani等^[8]在0.2 m³的圆柱形容器中使用4%的丙烷和9.5%的甲烷/空气混合物进行了中心点火和尾端点火泄爆实验，发现最大超压并不总是随着破膜压力的升高而增大。Bao等^[9]在12 m³的燃烧室中进行了甲烷-空气预混气体泄爆实验，发现内部的压力-时间历程始终以泄爆膜破裂产生或以声波与火焰耦合作用下产生为主，且前者随破膜压力的升高而升高，而后者则先升高后降低。文虎等^[10]基于FLACS数值模拟软件研究了泄爆口强度对管道内天然气爆炸流场的影响，发现泄爆口强度显著影响管道内爆炸超压和火焰传播速度，但管内温度几乎与泄爆口强度无关。Dou等^[11]在水平放置的1 m管道中进行了沼气泄爆实验，重点研究了破膜压力对内部超压的影响，发现在超压曲线中存在3个可能的压力峰值（p_b、p_mfa、p_ext），分别对应于泄爆膜破裂、最大火焰面积和外部爆炸压力，p_ext总是最小且与破膜压力无关。Rui等^[12]通过FLACS数值模拟软件与实验相结合的方法研究了低破膜压力条件对甲烷-空气预混气体爆燃的影响，结果表明，数值模拟结果与实验结果较吻合。

除上述破膜压力对碳氢燃料的泄爆特性研究外，学者们还对反应性更强的氢气-空气混合物进行了大量的实验研究。Cao等^[13]利用一个圆柱形容器研究了点火位置和破膜压力对外部爆炸的影响，实验结果表明，外部超压与破膜压力和点火位置有关。尾端点火时的外部超压受破膜压力影响较小，但在中心点火和前点火时，外部超压随破膜压力的升高而升高。Rui等^[14]采用一个1 m³的爆炸舱来研究体积分数为30%的氢气爆炸的泄爆特性，结果表明，亥姆霍兹震荡的幅度随破膜压力的升高而增大，而亥姆霍兹震荡的持续时间随破膜压力的升高而缩短。Zhang等^[15]在水平放置的3 m阻塞管道中进行了氢气泄爆实验，管道阻塞率为46.2%，实验观察到最大内外超压随破膜压力的升高而非单调增大。

文献综述表明，以往的研究大多集中于甲烷、丙烷等燃烧速率较低的碳氢化合物泄爆实验，而由于受到设备、安全和成本等因素的影响，有限的氢气-空气泄爆实验通常是在小长径比管道或球形容器中进行，这可能与真实的氢气泄漏燃爆事故在尺度上存在差异，例如氢气管道运输燃爆事故。小长径比容器研究结论不能直接运用于开发大长径比的容器爆炸防护措施。例如，在长径比小的泄爆容器中，各处的爆炸压力基本一致；而本文中采用的大长径比管道中，爆炸压力随位置发生变化。国际上广泛使用的EN 14994^[16]和NFPA 68^[17] 标准都涉及到大长径比装置的泄爆问题，且给出了爆炸压力的计算方法，然而其适用的条件是可燃物的燃烧速度小于0.46 m/s。此外，在先前的研究中主要针对的是破膜压力对管道内外超压的影响，而针对不同破膜压力下大长径比管道内外火焰行为差异的研究却很少涉及。因此，了解破膜压力对大长径比容器中氢气的燃爆特性的影响，对该类设备或结构以及泄爆口设计尤为重要。由于接近化学计量比的氢气-空气混合物反应性更强，火焰传播速度更快，爆炸压力上升速率更高，因此本文中利用自主设计的长径比为16.7的矩形管道，对氢气体积分数为30 %的氢气-空气预混气体进行不同破膜压力下的燃爆实验，以期阐明不同破膜压力下管道内外氢气-空气预混气体火焰传播行为的差异，以及破膜压力对管道内外爆炸超压的影响。

1.   实 验

氢气-空气预混气体燃爆实验在长5.00 m、横截面尺寸为0.30 m × 0.30 m的矩形管道中进行，管道装置如图1所示。管道由5个长1.00 m的短管拼接而成，为了观察管道中的火焰发展过程，在每个短管道的中心设置一个尺寸为0.50 m × 0.15 m的窗口，并使用高速相机来记录火焰图像，高速相机的拍摄频率为2.5 kHz。管道一端采用盲板密封作为封闭端；另一端作为泄爆口，使用铝膜密封并用法兰螺栓固定。3个压电压力传感器PT1～PT3分别安装在泄爆口上游4.25、2.25和0.25 m处，以测量管道内的压力，另外2个压电压力传感器PT4和PT5分别安装在泄爆口下游1.25和2.50 m处，以测量管道外部压力。压力传感器采用PCB-102B16型压电式压力传感器，测试量程为0～689.4 kPa，响应频率大于等于500 kHz。数据采集仪型号为MR8847A，采样频率为10 kHz。为避免热效应对压力测量产生影响，每个压力传感器都涂有一层薄薄的硅脂。通过安装在泄爆口上游4.75 m处的点火电极点燃氢气-空气预混气体，点火能量约为500 mJ。

图  1  实验装置示意图

Figure  1.  Schematic diagram of experimental setup

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实验前对不同厚度铝膜的静态破膜压力进行测量。根据NFPA68^[17]推荐的方法，具体步骤如下：首先，将一定厚度的铝膜密封在泄爆口处，使管道内部形成一个密闭空间；随后，将压缩空气缓慢注入管道，内部压力会逐渐上升，直到靠近泄爆口处的压力传感器PT3记录到的压力突然降低，表明铝膜破裂，PT3压力传感器所记录到的最大压力即为该厚度下铝膜的静态破膜压力。每次实验重复2次，实验重复性良好。实验结果保留为整数，不同厚度铝膜静态破膜压力汇总如表1所示。

表  1  不同厚度铝膜的静态破膜压力

Table  1.  Static vent burst pressure for various thicknesses of aluminum film

铝膜厚度/mm	静态破膜压力1/kPa	静态破膜压力2/kPa	平均值/kPa
0.025	13	14	14
0.050	27	27	27
0.075	41	43	42
0.125	68	73	71
0.175	97	102	100
0.225	128	134	131
0.325	182	190	186

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利用真空泵对管道进行抽真空处理，并根据道尔顿分压定律制备氢气体积分数为30%的氢气-空气预混气体。泄爆口采用厚0.025～0.325 mm的铝膜密封，所有实验均在环境压力和初始温度为280 K的条件下进行，每次实验至少重复2次，实验重复性良好。

2.   结果与讨论

2.1   破膜压力对管道内火焰传播特性的影响

图2给出了破膜压力p_v=186 kPa时高速相机记录的管道内的典型火焰图像，图3为点火后火焰前沿位置以及火焰的传播速度与时间的关系，火焰速度由相邻2张火焰图像之间的距离和二者之间的时间差（0.4 ms）计算得到。点火初期，火焰从点火位置以半球状向四周传播，此时火焰向泄爆口的传播速度为15～20 m/s，而Dahoe^[18]在先前类似的实验环境条件下测得体积分数为30%的氢气的层流燃烧速度为2.25 m/s。通过对比可知，此时火焰速度远高于该实验条件下氢气的层流燃烧速度。根据Ferrara等^[19]、李艳超等^[20]的研究，这是由于层流传播的火焰会受到流体力学和热扩散不稳定性的影响，从而促进管道内氢气的燃烧和能量的释放，最终导致火焰的自加速行为。在管道壁的约束下，火焰沿管道轴向的传播速度远高于沿管道径向的传播速度，火焰被横向拉长且火焰结构由半球形转变为指形。由于氢气燃烧释放的热量以及产生的压力波不断作用于前方未燃气体，大大提高了管道内氢气的反应速率，火焰传播速度迅速提升，在20.0 ms时火焰速度已高达175 m/s。点火后约26.0 ms，在氢气-空气预混气体燃烧产生的超压作用下，覆盖在泄爆口的铝膜破裂，泄爆口被打开，然而此时管道内的火焰没有观察到明显的加速现象；相反，火焰经历一个减速阶段。值得注意的是，铝膜破裂时火焰仍离泄爆口较远，因此部分未燃烧的氢气-空气预混气体被排出管道，并在管道外形成可燃云^[21-22]。随着火焰在管道中继续传播，在30.4 ms时，可以观察到火焰前沿的显著变形，高速相机记录到一个典型的郁金香形火焰。因此，可以确定之前的火焰减速与火焰结构从指形到郁金香形转变有关^[23]。随后，由于火焰的泰勒不稳定性和郁金香形火焰的生成，火焰表面积大幅增加，从而导致了火焰的二次加速行为。在后期阶段，火焰形状保持郁金香形并向泄爆口传播直至冲出管道，火焰在管道内的最大传播速度在管道出口处达到约432 m/s。

图  2  破膜压力186 kPa时管道内的典型火焰图像

Figure  2.  Typical flame images inside the duct at the vent burst pressure of 186 kPa

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图  3  破膜压力186 kPa时火焰前沿位置和火焰传播速度

Figure  3.  Location of flame front and flame speed at the vent burst pressure of 186 kPa

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不同破膜压力下管道内的火焰传播图像如图4所示。管道内火焰结构的前3个阶段均为半球形、指形和郁金香形火焰。点火初期，火焰在一个完全封闭的管道内传播，管道内火焰行为在不同破膜压力下无明显差异，火焰都经过了从半球形到指形的转变。但泄爆口打开后，管道内郁金香形火焰结构及其之后的发展在不同破膜压力下存在显著差异。当p_v<71 kPa时，在管道末端，郁金香形火焰下侧火焰锋面消退，火焰受到浮力影响紧贴上壁面沿着泄爆口方向传播，如图4(a)~(b)所示。此外，在部分实验中，可以观察到管道内出现的郁金香形火焰结构并不沿着管道轴线上下对称，郁金香形火焰的下方火舌比上方火舌传播速度较快，如图4(c)~(d)所示。这种上下火舌速度的差异，是由火焰不稳定性与重力的相互作用导致的^[24]。随着管道内火焰的继续传播，郁金香形火焰结构的上下两个火舌逐渐靠近，在管道出口处郁金香形火焰结构消失，当p_v=71 kPa时甚至可以观察到火焰在管口处形成了新的指形火焰结构。

图  4  不同破膜压力下管道内的典型火焰传播图像

Figure  4.  Typical flame propagation images inside the duct under different vent burst pressures

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2.2   破膜压力对管道内压力特性的影响

爆炸超压是易燃气体安全防护领域最重要的参数之一，图5为不同破膜压力下的内部压力-时间变化曲线。实验结果表明，管道封闭端压力传感器PT1和中心处压力传感器PT2测得的爆炸超压具有相似的变化规律。在低破膜压力下，PT1和PT2单调增加至峰值后下降至负压峰；而当p_v≥71 kPa时，PT1和PT2在达到最大压力峰值之前都经历了下降阶段，这可能是由于泄爆口打开时间较晚，火焰温度过高, 在管道封闭端和中心处管道壁面存在热传导现象，造成了部分能量损失。相较于PT1和PT2，开口端压力传感器PT3测得的压力-时间变化曲线存在较大差异。

图  5  不同破膜压力下内部压力-时间曲线

Figure  5.  Internal pressure-time histories under different vent burst pressures

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从图5可以看出，在开口端压力传感器PT3测得的压力-时间曲线中可以观察到多峰现象，特定的超压峰值与特定的产生机制有关。第1个压力峰值p_b是由覆盖在泄爆口的铝膜破裂所致^[25-26]，也被称为动态破膜压力，因此该超压峰值对应时刻可近似看作泄爆口开启时间t_open。当火焰到达泄爆口时，可以观察到第2个超压峰值p_out，它是由燃烧混合物的泄放引起的^[27]，燃烧混合物的泄放会导致管道内的体积流出率急剧增加，这也可由对应时刻的火焰图像加以佐证。当先前从管道排出的未燃烧氢气-空气预混气体被火焰点燃时，发生外部爆炸，外部爆炸会使管道外部压力上升，从而降低了泄爆口的内外压力梯度^[28-29]，进而阻碍了管道内部压力释放，最终增大内部超压并产生了第3个压力峰值p_ext。

随着p_v的升高，铝膜破裂所需能量增加，泄爆口开启时间延长。在p_v=14 kPa时，泄爆口最早开启时间t_open为21.2 ms，最晚开启时间t_open在p_v=186 kPa时取得，约为 26.0 ms，后者较前者延长了22.6%。当p_v=14 kPa时，在p_b和p_out之间可以观察到PT3传感器记录到的压力出现振荡现象，如图5(a)所示。这可以归因于管道内燃烧产物的生成率与未燃烧混合物的体积流出率之间的竞争，当前者大于后者时，压力上升，反之压力下降。此外，当管道内部压力逐渐下降到环境压力时，气体在惯性作用下继续向管道外部泄放，导致管道内产生负压。因本文中管道长径比较大（16.7），管道内的负压也不同；离泄爆口越远，负压也越大。Rui等^[14]利用高度为 1.8 m的容器开展泄爆实验时发现了类似的现象。若可燃气体的层流燃烧速度慢或者泄爆容器的长径比小，则该现象不明显^{[9, 30]}。

图6显示了各超压峰值与p_v之间的函数关系。p_b随p_v的升高而单调升高，在p_v≥42 kPa时，p_b为最大压力峰值。p_b始终高于p_v，这种差异是由于材料在动态瞬时压力脉冲负荷下比在缓慢的静态压力负荷下更坚固^[31]。超压峰值p_out随p_v的升高而逐渐升高，这是由于随着p_v的升高，泄爆口打开时间越晚，管道内消耗的氢气-空气混合气体越多，反应越剧烈，火焰泄放前管道内燃烧产物的生成率与未燃烧混合物的体积流出率之间的差值越大，p_out越高。值得注意的是，当p_v≤27 kPa时，p_out略高于p_b；当p_v升高到42 kPa，p_b开始超过p_out，且两者之间差异随着p_v的继续升高而显著升高。此外，超压峰值p_ext随p_v的升高而升高，是所有实验中最低的峰值。

图  6  压力峰值与破膜压力之间的关系

Figure  6.  Relationships between the pressure peaks and the vent burst pressure

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图7为不同破膜压力下管道内3个压力传感器测得的最大超压。当p_v由14 kPa升高到186 kPa时，管道内的最大超压从54.9 kPa升高到 195.0 kPa，增幅为255.2%，管道内部最大超压随p_v的升高而升高。分析认为：随着p_v的升高，管道内参与反应的氢气增加，且氢气燃烧产生的能量无法及时得到释放，从而导致超压升高。此外，管道内最大超压的位置，即由PT1、PT2或PT3测得的最大超压，取决于p_v。实验结果表明：当p_v≤42 kPa时，管道内部最大超压始终在管道中心处（PT2）测得；而随着p_v继续升高，管道内部最大超压在泄爆口附近处（PT3）取得，这是因为本文中采用的泄爆管道长径比较大，内部压力随距泄爆口距离变化而变化。当破膜压力较低时，泄爆封口较早破裂，离泄爆口近的位置，泄放效果明显，最大压力也低；而在管道的点火端，因燃烧产物向壁面传热导致压力降低。随着破膜压力升高，泄压时间推迟；泄爆封口破裂前，由于管道内的氢气点燃后产生了亚声速传播的压缩波以及之后的燃烧波，此时管道内部的未燃烧氢气会受到压力波冲击影响向前推动，可燃气体被压缩至管道末端且湍流度升高，因此管道末端的的爆炸压力也就升高。李静野等^[32]和Zhou等^[33] 分别在3.5和7.2 m的密闭管道进行爆炸实验时也发现了管道内不同位置最大压力不一致的现象。

图  7  最大内部超压与破膜压力之间的关系

Figure  7.  Relationships between the maximum internal overpressures and the vent burst pressure

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2.3   破膜压力对管道外火焰传播特性及压力的影响

图8给出了不同破膜压力下典型的外部火焰图像。当火焰到达泄爆口时，火焰从泄爆口喷出，并点燃外部可燃气云触发外部爆炸。当p_v=14 kPa时，观察到外部火焰始终保持射流结构，在几毫秒内迅速蔓延到最大火焰长度，如图8(a)所示。但随着p_v的升高，外部火焰结构发生显著变化。以p_v=71 kPa为例，外部爆炸发生时，火焰在泄爆口附近形成一个明亮的蘑菇状火球。随后，外部火焰迅速发展，达到最大长度，如图8(b)所示。这种外部火焰不同的传播行为可以归因于外部可燃云结构。在低p_v时，铝膜过早破裂，泄爆口开启时间较早，管道内的未燃气云会更早地泄放至管道外并向外喷射到离泄爆口较远的范围，在管道外部形成一个细长的可燃气体区^[34]，而不是近乎球形的可燃云。此外，通过对比图8可知，尽管二者外部火焰传播行为存在差异，但管道外部最大火焰长度几乎相同，p_v对管道外部最大火焰长度无明显影响。

图  8  破膜压力为14和71 kPa时管道外部的火焰传播图像

Figure  8.  Flame propagation images outside the duct at the vent burst pressures of 14 and 71 kPa

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图9为p_v=14 kPa和p_v=71 kPa时由压力传感器PT4和PT5监测到的外部超压-时间曲线。当p_v=71 kPa时，在泄爆口打开后约3.5 ms，PT4处可以观察到一个微弱的压力峰值p₁，它是由铝膜破裂后产生的弱冲击波所致^[35]，与p_v的大小有关；当p_v=14 kPa时，由于p_v太小而无法监测到该压力峰值。通过计算该破膜激波从泄爆口以超声速方式传播到PT4，平均速度约为357 m/s。随后在PT4处可以观察到压力开始由环境压力下降至负压，这是由未燃气体的膨胀引起的^[36]。泄爆口打开后，由于管道内外存在压差，未燃气体经泄爆口排出后继续向外膨胀，并在管道外部产生膨胀波，气体经过膨胀波后，其压力下降并产生负压。由于外部爆炸的发生，在PT4的负压基础上叠加一个较强的压力脉冲，并产生第2个压力峰值p₂，p₂在外部压力-时间曲线中为最高压力。值得注意的是，在泄爆口较远的PT5处并没有记录到压力下降至负压的现象，虽然由破膜激波产生的p₁以及外部爆炸产生的p₂在PT5中同样被记录到，但在PT4记录到的p₂低于PT5。分析认为，这并不是因为外部爆炸发生在距PT5较近的地方，而是由于之前产生的负压降低了其压力峰值。

图  9  破膜压力为14和71 kPa时外部压力-时间曲线

Figure  9.  External pressure-time histories at the vent burst pressures of 14 and 71 kPa

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不同破膜压力下管道外部最大超压如图10所示。最大外部超压并不随着p_v的升高而呈现单调变化规律。最大外部超压最小值在p_v=42 kPa时取得，为 41.1 kPa；当p_v=131 kPa时，取得最大外部超压最大值72.2 kPa。Guo等^[22]的研究表明，外部爆炸的强度与可燃云的结构、体积、体积分数、湍流水平以及火焰出口速度等一系列错综复杂的因素有关。一方面，p_v的升高会导致外部可燃云体积减小，这会造成外部爆炸强度的削弱；另一方面，p_v的升高会提升外部的湍流水平以及火焰出口速度，进而提高外部爆炸强度。当前者占主导地位时，外部爆炸强度被减弱；相反，当后者占主导地位时，外部爆炸强度被提高。

图  10  最大外部超压与破膜压力之间的关系

Figure  10.  Relationship between the maximum external overpressure and the vent burst pressure

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3.   结　论

利用自主设计的5.00 m长管道，研究了破膜压力对管道中氢气体积分数为30%的氢气-空气预混气体火焰行为和压力特性的影响，得出以下主要结论。

(1) 在所有实验中，管道内火焰结构的前3个阶段分别为半球形、指形和郁金香形火焰，但郁金香形火焰结构与其后的发展在不同破膜压力下存在显著差异。郁金香形火焰结构的形成过程伴随着火焰减速。实验结果可为大长径比管道内预混火焰传播模型的开发和验证提供参考。

(2) 对于靠近泄爆口的压力传感器，在其所记录的压力-时间曲线上可以观察到3个压力峰。第1个压力峰值p_b是由覆盖在泄爆口上的铝膜破裂引起的，第2个压力峰值p_out是由火焰到达泄爆口时燃烧混合物的泄放产生的，第3个压力峰值p_ext是由外部爆炸引起的。在大多数实验中，p_b为最大压力峰值。最大内部超压随破膜压力p_v的升高而升高。当p_v≤42 kPa时，管道内部最大超压在中心处取得；然而，随着p_v继续升高，在管道开口端测得管道内部最大超压。

(3) p_v对管道外部火焰传播行为具有显著影响，当p_v<71 kPa时，管道外部火焰保持射流状传播；当p_v≥71 kPa时，管道外部火焰可以观察到明亮的蘑菇状火球。破膜压力对外部火焰最大长度的影响可以忽略不计。最大外部超压与p_v之间呈现非单调变化规律。