2002年 22卷 第3期
2002, 22(3): 193-197.
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本文被引
摘要:
研究了在无粘完全气体流中的运动激波 ,讨论了激波运动速度D和来流速度U对激波后气流参数的影响 ,包括对激波后的总焓比值和总压比值以及对流转角的影响。计算结果表明它们不同于通常静止激波下所得到的结果。该内容涉及到超音速射流与障碍物或空腔体相互作用时出现的失稳状态下激波的振动和空腔体底部的反常加热问题。
研究了在无粘完全气体流中的运动激波 ,讨论了激波运动速度D和来流速度U对激波后气流参数的影响 ,包括对激波后的总焓比值和总压比值以及对流转角的影响。计算结果表明它们不同于通常静止激波下所得到的结果。该内容涉及到超音速射流与障碍物或空腔体相互作用时出现的失稳状态下激波的振动和空腔体底部的反常加热问题。
2002, 22(3): 198-202.
摘要:
给出了混凝土在高速撞击条件下一种新的计算模型 ,同以前的工作相比 ,它可以很好地模拟在撞击过程中混凝土靶的成坑、层裂情况以及混凝土靶内出现的断裂现象。计算的结果同以前的模型计算结果和实验数据进行了比较。
给出了混凝土在高速撞击条件下一种新的计算模型 ,同以前的工作相比 ,它可以很好地模拟在撞击过程中混凝土靶的成坑、层裂情况以及混凝土靶内出现的断裂现象。计算的结果同以前的模型计算结果和实验数据进行了比较。
2002, 22(3): 203-209.
摘要:
应用二种截然不同的炸药PBX 95 0 1和T2 ,计算了爆轰波在不同入射角下与金属平板的斜相互作用。在正规反射区 ,计算结果与激波极线理论基本一致 ;应用燃烧模型 ,分别计算了Fe球壳装药JB90 0 3(HE)及JB90 14 (IHE)散心爆轰波的绕射传播 ,计算结果与实验很好地符合。在非正规反射区 ,二维拉氏程序计算结果明显地不同于经典理论结果 ,计算中没有出现Mach反射。计算结果显示 ,毗邻介质影响节点附近的爆轰波阵面形状及爆轰波速度 ;不同的反应率函数计算的节点图像不同。
应用二种截然不同的炸药PBX 95 0 1和T2 ,计算了爆轰波在不同入射角下与金属平板的斜相互作用。在正规反射区 ,计算结果与激波极线理论基本一致 ;应用燃烧模型 ,分别计算了Fe球壳装药JB90 0 3(HE)及JB90 14 (IHE)散心爆轰波的绕射传播 ,计算结果与实验很好地符合。在非正规反射区 ,二维拉氏程序计算结果明显地不同于经典理论结果 ,计算中没有出现Mach反射。计算结果显示 ,毗邻介质影响节点附近的爆轰波阵面形状及爆轰波速度 ;不同的反应率函数计算的节点图像不同。
2002, 22(3): 210-215.
摘要:
在实验的基础上 ,对预扭转钨合金长杆弹提出了一个唯象的本构模型和破坏准则 ,并针对预扭转钨合金长杆弹侵彻厚钢靶进行二维有限元计算 ,得到了侵彻过程中的主要物理图象和曲线 ,进而对计算结果进行了分析讨论。计算结果表明 ,侵彻过程中的主要物理数据与实验测量结果基本一致。
在实验的基础上 ,对预扭转钨合金长杆弹提出了一个唯象的本构模型和破坏准则 ,并针对预扭转钨合金长杆弹侵彻厚钢靶进行二维有限元计算 ,得到了侵彻过程中的主要物理图象和曲线 ,进而对计算结果进行了分析讨论。计算结果表明 ,侵彻过程中的主要物理数据与实验测量结果基本一致。
2002, 22(3): 216-220.
摘要:
基于双流体模型和测定的堆积粉尘的本构方程 ,利用AUSM+ 格式 ,对激波与堆积粉尘的相互作用进行了数值模拟。计算所反映的流场结构与实验图像一致。此外还对激波强度 ,颗粒材料密度等对流场的影响进行了讨论。
基于双流体模型和测定的堆积粉尘的本构方程 ,利用AUSM+ 格式 ,对激波与堆积粉尘的相互作用进行了数值模拟。计算所反映的流场结构与实验图像一致。此外还对激波强度 ,颗粒材料密度等对流场的影响进行了讨论。
2002, 22(3): 221-228.
摘要:
探讨了浅层水中冲击波的切断现象。主要分析了切断现象的特性、产生的机理以及对冲击波参数的影响。实验并分析了水面切断现象起始、终止时间及切断线的斜率等表征切断现象特性的参量。统计分析了水面切断现象对正压作用时间、比冲量等冲击波参数的影响。结合理论和实验数据 ,分析了有两类切断现象的波形 ,对其性质进行了判断。探讨了冲击波在水底反射产生稀疏波的机理 ,简析了水底稀疏波对波形的影响。研究表明 :装药浅层水中爆炸 ,界面对激波的削弱影响中 ,水面反射切断现象作用较强 ,水底反射切断现象的作用较弱。
探讨了浅层水中冲击波的切断现象。主要分析了切断现象的特性、产生的机理以及对冲击波参数的影响。实验并分析了水面切断现象起始、终止时间及切断线的斜率等表征切断现象特性的参量。统计分析了水面切断现象对正压作用时间、比冲量等冲击波参数的影响。结合理论和实验数据 ,分析了有两类切断现象的波形 ,对其性质进行了判断。探讨了冲击波在水底反射产生稀疏波的机理 ,简析了水底稀疏波对波形的影响。研究表明 :装药浅层水中爆炸 ,界面对激波的削弱影响中 ,水面反射切断现象作用较强 ,水底反射切断现象的作用较弱。
2002, 22(3): 229-236.
摘要:
在初始点火过程中 ,假设等离子体为充分发展射流流动 ,因而可采用积分近似模型进行描述。而在随后的膛内燃烧过程中通过以经验公式给出等离子体混合长度的方法来处理等离子体的运动 ,并给出了合适的相间阻力及传热公式。通过在计算网格设计中引入了自适应方法提高了数值解精度。计算膛压曲线与实验符合良好。相对常规内弹道情形 ,等离子体能量的注入使在不同时刻膛内的气、固两相速度、压力和膛底温度等出现提高 ,这是等离子体注入后对内弹道的增强过程。计算结果为固体工质电热化学炮的弹道设计提供了理论依据。
在初始点火过程中 ,假设等离子体为充分发展射流流动 ,因而可采用积分近似模型进行描述。而在随后的膛内燃烧过程中通过以经验公式给出等离子体混合长度的方法来处理等离子体的运动 ,并给出了合适的相间阻力及传热公式。通过在计算网格设计中引入了自适应方法提高了数值解精度。计算膛压曲线与实验符合良好。相对常规内弹道情形 ,等离子体能量的注入使在不同时刻膛内的气、固两相速度、压力和膛底温度等出现提高 ,这是等离子体注入后对内弹道的增强过程。计算结果为固体工质电热化学炮的弹道设计提供了理论依据。
2002, 22(3): 237-241.
摘要:
采用大尺寸SHPB装置 ,对钢纤维体积分数在 0～ 6 %的高强钢纤维混凝土进行冲击压缩试验 ,得到应变率约 10 0s-1下的应力 应变全曲线及方程 ,给出抗压强度与应变率的关系 ,讨论了钢纤维含量对冲击强度的影响。
采用大尺寸SHPB装置 ,对钢纤维体积分数在 0～ 6 %的高强钢纤维混凝土进行冲击压缩试验 ,得到应变率约 10 0s-1下的应力 应变全曲线及方程 ,给出抗压强度与应变率的关系 ,讨论了钢纤维含量对冲击强度的影响。
2002, 22(3): 242-246.
摘要:
利用改装的杆径为 74mm的直锥变截面式大尺寸Hopkinson压杆对混凝土材料进行冲击压缩实验 ,系统研究了混凝土的应变率硬化效应 ,采用一种新的方法损伤冻结法对混凝土材料在冲击载荷下的损伤软化效应进行了系统研究 ,给出了冲击载荷下混凝土的损伤演化方程 ;在对数据进行合理分析的基础上 ,结合粘弹性本构理论 ,得到混凝土材料的损伤型线性粘弹性本构关系。
利用改装的杆径为 74mm的直锥变截面式大尺寸Hopkinson压杆对混凝土材料进行冲击压缩实验 ,系统研究了混凝土的应变率硬化效应 ,采用一种新的方法损伤冻结法对混凝土材料在冲击载荷下的损伤软化效应进行了系统研究 ,给出了冲击载荷下混凝土的损伤演化方程 ;在对数据进行合理分析的基础上 ,结合粘弹性本构理论 ,得到混凝土材料的损伤型线性粘弹性本构关系。
2002, 22(3): 247-251.
摘要:
测量了爆炸变形战斗部模型的破片密度和初速分布 ,得到了辅助装药爆炸驱动壳体变形的过程的X光照片。结果表明 ,与相同尺寸的柱形战斗部相比 ,爆炸变形战斗部飞向目标的破片不仅密度大幅度地增加 ,而且初速也有一定程度的提高 ,从而增强了战斗部对目标的毁伤能力。
测量了爆炸变形战斗部模型的破片密度和初速分布 ,得到了辅助装药爆炸驱动壳体变形的过程的X光照片。结果表明 ,与相同尺寸的柱形战斗部相比 ,爆炸变形战斗部飞向目标的破片不仅密度大幅度地增加 ,而且初速也有一定程度的提高 ,从而增强了战斗部对目标的毁伤能力。
2002, 22(3): 252-256.
摘要:
采用数值方法计算了封闭矩形空间中布置在炸药周围的水对爆炸冲击波的削波作用以及对于气室压力的削减作用。计算结果显示 ,在各种不同的载荷密度和水 /药质量比参数条件下 ,冲击波峰值压力和气室压力均得到明显的削减。还计算了一个具有开口的模型隧道中水的削波作用 ,并将计算结果与实验测量数据进行了比较。
采用数值方法计算了封闭矩形空间中布置在炸药周围的水对爆炸冲击波的削波作用以及对于气室压力的削减作用。计算结果显示 ,在各种不同的载荷密度和水 /药质量比参数条件下 ,冲击波峰值压力和气室压力均得到明显的削减。还计算了一个具有开口的模型隧道中水的削波作用 ,并将计算结果与实验测量数据进行了比较。
2002, 22(3): 257-262.
摘要:
采用有限元计算编码ABAQUS模拟了钨合金圆台试件在冲击载荷下的变形和剪切局部化行为。计算采用二维轴对称应变条件下的绝热模型。钨合金的本构方程采用热粘塑性形式的Johnson Cook模型。为了得到不同尺度的变形信息 ,计算中用了两种网格 ;先用粗糙网格分析试件变形局部化的概貌 ;接着 ,用细密网格 (在变形局部化区域 ,网格尺寸达到 10 m)分析绝热剪切带的形成和发展。有限元模拟得到的绝热剪切带位置和方向与实验一致。计算结果表明 ,绝热剪切带的形成和发展与试件的应力状态密切相关。
采用有限元计算编码ABAQUS模拟了钨合金圆台试件在冲击载荷下的变形和剪切局部化行为。计算采用二维轴对称应变条件下的绝热模型。钨合金的本构方程采用热粘塑性形式的Johnson Cook模型。为了得到不同尺度的变形信息 ,计算中用了两种网格 ;先用粗糙网格分析试件变形局部化的概貌 ;接着 ,用细密网格 (在变形局部化区域 ,网格尺寸达到 10 m)分析绝热剪切带的形成和发展。有限元模拟得到的绝热剪切带位置和方向与实验一致。计算结果表明 ,绝热剪切带的形成和发展与试件的应力状态密切相关。
2002, 22(3): 263-266.
摘要:
给出了锥形弹丸以 16 0 0～ 2 10 0m/s的速度射入预混的氢 空气混合介质中形成驻定斜爆轰波的试验结果 ,并讨论锥顶角、飞行体速度以及可燃介质当量比等因素对形成驻定斜爆轰波的影响。
给出了锥形弹丸以 16 0 0～ 2 10 0m/s的速度射入预混的氢 空气混合介质中形成驻定斜爆轰波的试验结果 ,并讨论锥顶角、飞行体速度以及可燃介质当量比等因素对形成驻定斜爆轰波的影响。
2002, 22(3): 267-272.
摘要:
利用冲击动力学基本理论 ,采用能量法对结构的塑性动力响应进行了研究 ,得出了一个撞击试验的物理模型。利用该模型定量地计算了被撞击壳体的侵彻深度。
利用冲击动力学基本理论 ,采用能量法对结构的塑性动力响应进行了研究 ,得出了一个撞击试验的物理模型。利用该模型定量地计算了被撞击壳体的侵彻深度。
2002, 22(3): 273-276.
摘要:
在分离式霍普金森压杆实验中 ,利用贴在钢杆上的电阻应变片测量时 ,经常出现一些不明干扰信号叠加在应变信号上。通过对干扰信号来源的讨论 ,可以确认它是由钢杆的压磁效应引起的。最后还提出了消除这种干扰的有效办法。
在分离式霍普金森压杆实验中 ,利用贴在钢杆上的电阻应变片测量时 ,经常出现一些不明干扰信号叠加在应变信号上。通过对干扰信号来源的讨论 ,可以确认它是由钢杆的压磁效应引起的。最后还提出了消除这种干扰的有效办法。
2002, 22(3): 277-280.
摘要:
在相同的基本假设条件下 ,运用与前人不同的数学积分方法 ,获得了爆炸驱动抛掷角的表达式 ,同时也获得了最终变形角的表达式 ,该式与P .C .Chou ,J.Carleone等所得到的结论完全一致 ,并且与实验结果符合较好。
在相同的基本假设条件下 ,运用与前人不同的数学积分方法 ,获得了爆炸驱动抛掷角的表达式 ,同时也获得了最终变形角的表达式 ,该式与P .C .Chou ,J.Carleone等所得到的结论完全一致 ,并且与实验结果符合较好。
2002, 22(3): 281-284.
摘要:
用瞬态漫反射率测量系统在二级轻气炮上实验研究了表面粗糙度为 (82 1) m的钨靶在 16 5GPa的固定冲击压力下对 4 88.0 ,5 14 .5和 6 32 .8nm的入射激光的漫反射率Rb ,实验结果发现Rb在 0 .0 7～ 0 .0 93之间 ,并与入射激光波长成反比 :Rb=/0 ( =4 4 .2 9nm) 。并对测试误差进行了分析和讨论。
用瞬态漫反射率测量系统在二级轻气炮上实验研究了表面粗糙度为 (82 1) m的钨靶在 16 5GPa的固定冲击压力下对 4 88.0 ,5 14 .5和 6 32 .8nm的入射激光的漫反射率Rb ,实验结果发现Rb在 0 .0 7～ 0 .0 93之间 ,并与入射激光波长成反比 :Rb=/0 ( =4 4 .2 9nm) 。并对测试误差进行了分析和讨论。
2002, 22(3): 285-288.
摘要:
用高灵敏冲击摆测量了LY12铝和K9光学玻璃受激光照射时的冲量耦合系数与气体压力的关系。实验结果表明 ,对于LY12铝合金 ,在气体压力为 0 0 3Pa和 97kPa两种情况下冲量耦合系数相差近 8倍 ;而对K9玻璃 ,在气体压力为 0 .0 5Pa和 97kPa两种情况下 ,冲量耦合系数相差 5 0倍以上 ,表明了LSD波的强弱与气体压力相关并对冲量耦合系数产生重要影响。
用高灵敏冲击摆测量了LY12铝和K9光学玻璃受激光照射时的冲量耦合系数与气体压力的关系。实验结果表明 ,对于LY12铝合金 ,在气体压力为 0 0 3Pa和 97kPa两种情况下冲量耦合系数相差近 8倍 ;而对K9玻璃 ,在气体压力为 0 .0 5Pa和 97kPa两种情况下 ,冲量耦合系数相差 5 0倍以上 ,表明了LSD波的强弱与气体压力相关并对冲量耦合系数产生重要影响。
